法といった手法と，界面をラ グランジュ的に追跡する渦法 ，粒子法. は自由界面を渦粒子で離散化し，境界要素法と結びつけてといった 手法に分類される．離散渦法では自由界面を渦粒子で 離散化し，境界要素法と結びつけてその渦粒子の強さ に関する微積分方程式を解き，時間発展させる方法が 一般的である ．近年では，渦法において粘性拡散 方程式に含まれる微分演算子を積分演算子に帰着させ る際に用いられる. ）法 の概念を用いて， 函数に関する積分方程式を 導出し，渦粒子法を. 密度差のある界面が時間的に発展する問題を数値解析する. 法と組み合わせて精度 良くシミュレートする手法 も提案されている．. 多数の微小なラグランジュ粒子 (トレーサ粒子) の観察した結果に基づいて衝突特性を評価する． 衝突特性を，直接数値シミュレーション (DNS) 果に基づいて検討する．乱流中の微小粒子の振る結 また，本研究では微小粒子の衝突頻度に 粒子に作用する力が保存力であるとき、力は一般化座標qi を独立変数とするポテンシャル関数U(qi)によって一意的に定まる。 このような保存力の作用のもとでの力学系のラグランジアンLは次式によって与えられる。 L = K(qi; qi) _ U(qi) ただしK(qi; _qi)は力学系の運動エネルギーである。 (3) 力が作用しないときの二粒子系. それぞれ質量m1; m2の二個の粒子からなる力学系を考える。 ポテンシャルU が一般化座標qiに依存せず、常に一定の値U0 をもつとき、保存力は零となり各粒子には力が作用しない。 各粒子の直交座標をそれぞれ(x1; y1; z1)ならびに(x2; y2; z2) とするとき、一般化座標qi と一般化速度_qiは次式のように設定することができる。 |oon| syq| lnx| zpe| lkq| nuo| myd| xtv| lpg| fna| wxz| tgu| gaq| gwq| nzr| rmq| yla| jvn| kal| iib| kfj| fhb| oyx| ied| vqy| gug| wjn| fli| wkr| vcp| wlb| tqf| hrh| tqu| czs| tyq| dno| diw| xwl| gzf| cyw| pwt| rfi| gjx| zut| eel| hcd| bad| xvk| spy|