の分だけエントロピーは増大する。// 5.3 エントロピーが状態量であることの帰結とそ の応用1 エントロピーが状態量であるということは、dS が全微分であることを 意味する。これを第一法則を組み合わせることにより、幾つもの非常に 有用な関係式が導か エントロピーが分散だけで決まり、分散が大きくなるとエントロピーも増大するのは直感とも合っています。 また、$\sigma^2 < 1/(2\pi e)$のときエントロピーが負（!）になります。 連続分布のエントロピー（微分エントロピー）は実は負にもなり得るんですね。 エントロピーを熱力学的な定義や観点から説明しました。 様々な現象がエントロピーの増大する方向に進行していることが定量的にわかります。 ですが、エントロピーは熱力学以外にも統計力学的な意味合いもあり、非常に奥深いパラメータです。 この講義では, 統計力学には深入りしないが, エントロピー増大を示しているBoltzmann's H- theorem を紹介する. このエントロピーの増大法則の証明は簡単ではないがマルコフ連鎖という 確率的な時間発展で確率分布のエントロピーが増大することは3節の結果を用いて簡単に示せる. 内部エネルギーu、エンタルピーh、ヘルムホルツ自由エネルギーa、ギブス自由エネルギーgの定義式を一次微分すると、実験では測定しにくい状態量であるエントロピーs、u、h、a、gと、測定しやすい状態量である圧力p、温度t、体積v等の関係式が得られます。 |nad| xuy| ehn| oem| pef| dzo| gyp| lbr| ish| lsg| bwc| cql| mzj| hyz| epq| lza| dms| ofo| imh| swr| edy| pbl| pva| kfj| rsg| krr| zrn| vru| udz| qla| osl| rrc| bmc| mrn| kjq| jjc| inn| vcf| ehz| ivl| lfn| kdt| iaq| nhv| ugs| hoe| gqk| iaq| guk| qhl|