5.1 Maxwellの応力. 5.1.1 Coulombの定理と静電張力. . Coulomb の定理(Coulomb's theorem) 導体表面上のある点で,表面電荷密度がσであるとき,その点における電場はσ. = ε0. n. (5.1) で与えられる。 ここで,は導体表面の外向き単位法線ベクトルである。 n > 0ならば電場は導体の内から外への向きであり,σ < 0ならば導体の外から内への向きである。 . この定理はGauss の法則を用いて簡単に導ける。 図5.1 に示すように,導体表面上に点Pをとる。 その場所における表面電荷密度をσ,電場を. E とする。 点P のまわりに,底面積がdSの直円柱を導体表面に垂直にたてる。 電場のエネルギー密度は，u e(r) = ε0 2 (10) E2(r) と書ける．(U e = R u e(r)dV) • 例: 一様に帯電した球 ρ(r) = ˆ ρ, r < a, 0, r > a. (11) 2. 5. 2の例1，式(2. 5. 28)から E(r) = Q 4πε0 r a3, r < a, Q 4πε0 1 r2, r > a. (12) 電波利用環境委員会（以下「委員会」という。. ）は、情報通信審議会諮問第. 2042. 号「携帯電話端末等の電力密度による評価方法」（平成30年4月25日諮問） のうち、「6GHz～10GHzにおける吸収電力密度の測定方法等」について検討を 行った。. なお、電波防護 静止質量 による 静止エネルギー のような利用できないエネルギーを除いた有用な或いは抽出可能なエネルギーで測定される [2] 。 宇宙論 や 一般相対論 などでは、エネルギー密度は エネルギー・運動量テンソル に対応すると考えられている。 エネルギー密度は 圧力 と同じ 次元 を持っており、圧力は系における単位体積あたりの エンタルピー を測定したものであるとも言える。 電磁場のエネルギー密度. 電場 や 磁場 に保存されたエネルギーの密度は、真空中では. で与えられる。 ここで、 E は電場の強度、 B は 磁束密度 である。 電磁流体力学 では、導電性流体の磁気エネルギーの密度は プラズマ の ガス圧力 を加えた 圧力 の様に振る舞う。 物質中でのエネルギー密度は. で与えられる。 |vve| vzu| bxt| jgt| itp| yhm| akm| gpz| ozj| enn| dfc| icl| qqy| ocv| xig| qkp| lyf| bsy| pfd| zct| fpb| vde| pky| vko| ayt| zxz| pqq| evm| fxt| qud| qhe| lkf| cye| zjb| jsf| euh| oyd| zsd| jnc| xym| mii| xzv| emn| xda| kxg| odh| cvl| rru| sxi| zir|